Участник:Kiseliov/Метод регуляризации Тихонова: различия между версиями

Материал из Алговики
Перейти к навигации Перейти к поиску
Строка 46: Строка 46:
  
 
== Ресурс параллелизма алгоритма ==
 
== Ресурс параллелизма алгоритма ==
Поскольку в каждой позиции <math>(i, j)</math> вычисления производятся независимо, то ресурс параллелизма будет равен размеру матриц, то есть <math>N^2</math> (здесь учтено <math>M=N</math>).
+
Поскольку в каждой позиции <math>(i, j)</math> вычисления производятся независимо, то ресурс параллелизма будет равен размеру матриц, то есть <math>N^2</math>.
  
 
== Входные и выходные данные алгоритма ==
 
== Входные и выходные данные алгоритма ==

Версия 20:06, 4 октября 2022

Автор: Киселёв Е. И.

1 ЧАСТЬ. Свойства и структура алгоритмов

1.1 Общее описание алгоритма

Метод регуляризации Тихонова заключается в следующем:

Нам дано некоторое искажённое изображение (в нашем случае мы рассматриваем статические аберрации). Фактически, некоторое изображение искажается при помощи свёртки с так называемым ядром. То есть, мы имеем уравнение Фредгольма первого рода типа свертки вида:

[math]K \circledast z =\textstyle\int\limits_{-\infty}^{\infty}\textstyle\int\limits_{-\infty}^{\infty}K(x_1-s_1,x_2-s_2 )z(s_1,s_2 )ds_1\,ds_2 = u(x_1,x_2 ), -\infty\lt x_1,x_2\lt \infty[/math]

Здесь [math]K(x_1,x_2 )∈L_2 (\mathbb{R}^2)[/math] – аппаратная функция прибора (ядро), [math]u(x_1,x_2 )∈L_2 (\mathbb{R}^2)[/math] – искаженное изображение, а [math]z(x_1,x_2 )[/math] – искомое реконструируемое изображение.

Наша задача - восстановить исходное изображение, зная параметры ядра. Метод регуляризации Тихонова говорит о том, что решение имеет вид:

[math]z(x_1 ,x_2 ) = \frac{1}{4\pi^2}\textstyle\int\limits_{-\infty}^{\infty}\textstyle\int\limits_{-\infty}^{\infty}\frac{\bar K (-\omega_1,-\omega_2)\bar u (\omega_1,\omega_2)}{|\bar K (\omega_1,\omega_2 )|^2+\alpha M(\omega_1,\omega_2)}e^{i(\omega_1x_1 + \omega_2x_2)}d\omega_1\,d\omega_2[/math]

Здесь [math]\bar K (x_1,x_2 )[/math] – спектр ядра, [math]\bar u (x_1,x_2 )[/math] – спектр искаженного изображения, а [math]M(\omega_1,\omega_2)[/math] – заданная четная функция, обладающая следующими свойствами:

  1. [math]M(\omega_1,\omega_2)[/math] кусочно-непрерывна в любой конечной области
  2. [math]M(\omega_1,\omega_2)[/math] неотрицательна: [math]M(0,0)\ge0[/math] и [math]M(\omega_1,\omega_2)\gt 0[/math] при [math]\omega_1,\omega_2\neq0[/math]
  3. для достаточно больших [math]|\omega_1|,|\omega_2| \Rightarrow M(\omega_1,\omega_2)\ge C\gt 0[/math]
  4. для [math]\forall \alpha \gt 0 \Rightarrow \frac{\bar K (-\omega_1,-\omega_2)}{|\bar K (\omega_1,\omega_2 )|^2+\alpha M(\omega_1,\omega_2)}∈L_2 (\mathbb{R}^2)[/math]

1.2 Математическое описание алгоритма

Пусть нам даны спектры искажённого изображения [math]\bar u_{ij}[/math] и ядра [math]\bar K_{ij}[/math] - это квадратные матрицы, состоящие из комплексных чисел, размера [math]N\timesN[/math]. Тогда спектр исходного изображения в позиции [math](i, j)[/math] находится по формуле:

[math]\bar z_{ij} =\frac{(\bar K_{ij})^*\bar u_{ij} (\vartriangle x)^2}{\bigl|\bar K_{ij}\bigl|^2(\vartriangle x)^4+\alpha \bigl(\bigl(\frac{\pi}{2R}\bigl)^2(i^2+j^2)\bigl)^r}[/math]

Здесь [math]\vartriangle x=\frac{4R}{N}[/math], где R - один из параметров ядра (известная, наперёд заданная величина).[math](\bar K_{ij})^*[/math] - сопряжение спектра ядра. [math]\alpha[/math] и [math]r[/math] - параметры метода.

В реализации будем считать [math]\alpha = 10000[/math] и [math]r = 1[/math] (наиболее подходящие параметры в нашем случае).

1.3 Вычислительное ядро алгоритма

В данном методе вычислительное ядро совпадает с алгоритмом, так как в позиции [math](i, j)[/math] вычисления производятся независимо по формуле, указанной пункте 1.2.

Вычислительная сложность формулы - 3 умножения в числителе, 9 умножений, 2 сложения в знаменателе и одно общее деление (возведение в степень не считаем, так как положили [math]r = 1[/math]). Итого, 15 операций. Формулы применяется независимо в каждой точке [math](i, j)[/math] [math]\Rightarrow[/math] вычислительная сложность ядра алгоритма - 15 операций.

1.4 Макроструктура алгоритма

Макроструктура алгоритма представляет собой проход по всем точкам [math][/math](i, j)[math][/math] и вычисление [math][/math](i, j)[math][/math] позиции результирующей матрицы по формуле, указанной в пункте 1.2.

1.5 Схема реализации последовательного алгоритма

1.6 Последовательная сложность алгоритма

В пункте 1.3 мы получили, что число операций, необходимых для вычисления формулы, равно [math]15[/math]. Всего формула будет применена [math]N^2[/math] раз. Итого, в последовательном варианте сложность составит [math]15 * N^2[/math] операций.

1.7 Информационный граф

1.8 Ресурс параллелизма алгоритма

Поскольку в каждой позиции [math](i, j)[/math] вычисления производятся независимо, то ресурс параллелизма будет равен размеру матриц, то есть [math]N^2[/math].

1.9 Входные и выходные данные алгоритма

Входные данные: Спектр искажённого изображения и спектр ядра свёртки. Обычно дано искажённое изображение (от которого берётся преобразование Фурье). Мы считаем параметры ядра известными. Оно генерируется, и затем от него берётся преобразование Фурье (получается спектр).

Выходные данные: Спектр исходного изображения. Спектр можно преобразовать в изображение с помощью обратного преобразования Фурье.

1.10 Свойства алгоритма

2 ЧАСТЬ. Программная реализация алгоритма

2.1 Особенности реализации последовательного алгоритма

2.2 Локальность данных и вычислений

2.3 Возможные способы и особенности параллельной реализации алгоритма

2.4 Масштабируемость алгоритма и его реализации

2.5 Динамические характеристики и эффективность реализации алгоритма

2.6 Выводы для классов архитектур

2.7 Существующие реализации алгоритма

3 Литература

  • Тихонов А.Н., Арсенин В.Я. Методы решения некорректных задач. – М.: Наука, 1979.
  • Тихонов А.Н., Гончарский А.В., Степанов В.В., Ягола А.Г. Численные методы решения некорректных задач. – М.: Наука, 1990.
  • Гудмен Дж. Введение в фурье‐оптику. – М.: Мир, 1970. 364 с.